S. Raymond1, E. Lhotel2, E. Riordan2, E. Ressouche1, K. Beauvois1, C. Marin3 and M. E. Zhitomirsky3

1Université Grenoble Alpes, CEA, IRIG, MEM, MDN, 38000 Grenoble, France
2Institut Néel, CNRS and Université Grenoble Alpes, 38000 Grenoble, France
3Université Grenoble Alpes, Grenoble INP, CEA, IRIG, PHELIQS, 38000 Grenoble, France

Lien vers la publication: Uncommon Magnetic Ordering in the Quantum Magnet Yb3Ga5O12, S. Raymond, E. Lhotel, E. Riordan, E. Ressouche, K. Beauvois, C. Marin, and M. E. Zhitomirsky, Phys. Rev. Lett. 133 (2024) 236701.

La recherche sur les systèmes magnétiques géométriquement frustrés est un domaine particulièrement fécond qui a permis la mise en évidence de nouveaux états de la matière condensée comme les liquides de spin, les glaces de spins ou les systèmes où coexistent ordre et désordre magnétique. La présence de nombreux niveaux de basse énergie confère aussi à ces matériaux de très bonnes propriétés magnétocaloriques à très basse température. Dans ce contexte, nous avons étudié dans une collaboration entre l’IRIG et l’institut Néel, le grenat d’ytterbium Yb3Ga5O12 du point de vue de la physique fondamentale jusqu’à celui des applications pour le refroidissement par désaimantation adiabatique des détecteurs dans les satellites.

Ce composé est constitué de deux réseaux tridimensionnels de triangles partageant un sommet, appelés réseaux hyperkagomés, en référence au motif des paniers japonais en bambou. Nous avons pu déterminer, sur un échantillon monocristallin, la structure magnétique de Yb3Ga5O12 à très basse température (30 mK) en utilisant le diffractomètre CRG-CEA D23 à l’Institut Laue Langevin. Ceci a été rendu possible grâce à une attention particulière portée sur la thermalisation de l’échantillon. Bien qu’une transition à 54 mK soit connue en chaleur spécifique depuis 45 ans, aucune sonde microscopique (spectroscopies de muons et Mössbauer) n’avait mis en évidence un ordre magnétique statique jusqu’à présent. Contrairement aux autres grenats dont la période magnétique est celle de la maille cristallographique (structure k=0), le vecteur de propagation trouvé est, de façon inattendue, k=(1/2, 1/2, 0). L’agencement des moments magnétique obtenu semble compatible avec des interactions dominantes de type dipolaire et une faible anisotropie locale planaire. Le moment ordonné réduit de l’ordre de 0.6 μB (par rapport aux 1.8 μB attendus) pourrait indiquer la présence de fluctuations quantiques. Des études complémentaires de diffusion inélastique des neutrons et des calculs théoriques sont en cours pour expliquer la stabilité de cette structure unique parmi les grenats. En parallèle avec le célèbre grenat à base de gadolinium, Gd3Ga5O12, nos résultats sur le grenat d’ytterbium soulignent l’intérêt qu’a pour le magnétisme frustré, cette géometrie hyperkagomé dans la limite des faibles anisotropies.

Figure : (Gauche) Dépendance en température de l’intensité du pic de Bragg magnétique (1/2, 1/2, 0) obtenue en refroidissant l’échantillon avec un pas de 2 mK et une attente de 4 minutes entre chaque mesure de 15 minutes. (Droite) Vue de la structure magnétique selon la direction (1,1,1). Les différentes couleurs indiquent des sites magnétiques différents. Les deux réseaux hyperkagomés imbriqués partent des triangles du centre et occupent un secteur sur deux de l’hexagone formé par la projection des axes cristallographiques.
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